AdS/QCD кварк-дикварковая нуклонная модель протон-протонных и ионных столкновений, основанная на световом фронте

Аннотации

Аннотация

Обсуждается феноменологическая кварк-дикварковая нуклонная модель, основанная на приближении светового фронта и мягкой стены AdS/QCD голографии на предмет использования в моделировании столкновений нуклонов. Дикварковые партонные распределения, основанные на QCD на световом фронте и приближении мягкой стены AdS/QCD, построены на основе данных NNPDF2.3 QCD + QED NNLO. Полученные партонные распределения используются в нуклонной модели в пакете моделирования PYTHIA. Дикварковые партонные сечения рассчитываются как сечения точечных антицветных частиц, умноженные на формфактор. Кварк-дикварковая нуклонная модель включает скалярные (изоскалярные скалярные) и аксиально-векторные(изоскалярные векторные и изовекторные векторные) состояния, участвующие в жестких рассеяниях наряду с кварковыми и глюонными жесткими рассеяниями при столкновении нуклонов. Результаты моделирования сравниваются с экспериментальными данными по протон-$π$-мезонным отношениям в протон-протонных столкновениях при поперечных импульсах $0 \leqslant p_T \leqslant 20$ ГэВ/c при энергии в системе центра масс $\sqrt{s} = 13$ ТэВ, полученными в эксперименте АLICE на Большом адронном коллайдере. Результаты моделирования также сравниваются с $π$-мезон-протонными отношениями в столкновениях ионов гелия и золота в диапазоне поперечных импульсов $0 \leqslant p_T \leqslant 3$ ГэВ/c, измеренными в эксперименте PHENIX на коллайдере RHIC. Дикварковая модель демонстрирует увеличение рождения протонов по отношению к $π$-мезонам по сравнению с моделью, не учитывающей жесткие дикварковые процессы. Такое поведение лучше согласуется с экспериментальными данными в протон-протонных столкновениях при энергии $13$ ТэВ и в центральных столкновениях тяжелых ионов.