О смысле pT-областей, обнаруженных при энергиях LHC, о некоторых свойствах этих областей
Аннотация
Доказывается, что распределения по pT инвариантных дифференциальных выходов заряженных частиц, образованных в
√pp-взаимодействиях при энергиях s = 0,9, 2,76, 7 и 8 TэВ и в Pb–Pb-взаимодействии в шести разных интервалах центральности при энергии √sNN = 2,76 TэВ, содержат несколько областей с особыми свойствами. Эти распределения были проанализированы путем аппроксимации данных экспоненциальными функциями. Сделан вывод о том, что области отражают особенности фрагментации и адронизации партонов через динамику струны. Предполагается, что в области 4 < pT < 20 ГэВ/c наибольшее количество струн. Увеличение плотности этих струн в данной области может привести к их слиянию, появлению новой струны и коллективному поведению партонов в самых центральных столкновениях. Эти явления могут объяснить аномальное поведение фактора ядерной модификации в этой области как результат обратного эффекта Комптона для партонов. Также проанализированы инклюзивные спектры π0- и η-мезонов, рожденных в pp-столкновениях при энергиях LHC. Обнаружено, что эти спектры состоят из нескольких областей по pT , которые можно охарактеризовать длиной и двумя свободными параметрами аппроксимации. Исследование зависимостей свободных параметров подгонки от длины и характеристик областей от энергии показало, что области можно разделить на две группы. Отношение длины η-мезонов к длине π0-мезонов примерно равно отношению их масс. Предполагая, что величина длины прямо пропорциональна величине натяжения струны, результат можно рассматривать как свидетельство в пользу динамики фрагментации партонной струны. Показано, что для первой группы областей длины в ∼ 3−5 раз больше, чем длины соседних областей с более низким значением pT . Для второй группы областей длины в ∼ 1−2 раза больше, чем длины соседней нижней pT -области. В рамках динамики фрагментации струны и адронизации это может означать, что частицы из первой группы областей произведены струнами предыдущего поколения, распавшимися на ∼ 3−5 струн, в то время как частицы второй группы происходят из струн предыдущего поколения, распавшихся на ∼ 2 с труны.
